{"id":59,"date":"2019-02-25T12:47:32","date_gmt":"2019-02-25T15:47:32","guid":{"rendered":"https:\/\/congresos.unlp.edu.ar\/eamgyfm\/?page_id=59"},"modified":"2019-05-29T20:05:39","modified_gmt":"2019-05-29T23:05:39","slug":"conferencistas","status":"publish","type":"page","link":"https:\/\/congresos.unlp.edu.ar\/eamgyfm\/conferencistas\/","title":{"rendered":"Conferencias"},"content":{"rendered":"\n<ul>\n\n<li>Paula Balseiro (UFF, R\u00edo de Janeiro)\n<p style=\"padding-left: 20px\"><strong>T\u00edtulo:<\/strong> La relaci\u00f3n entre las cantidades conservadas y la  hamiltonizaci\u00f3n de sistemas no hol\u00f3nomos<\/p>\n<details style=\"padding-left: 20px;cursor: pointer\">\n<summary><font color=\"blue\"><u>Resumen<\/u><\/font><\/summary>\n<p><em>En esta charla, comenzar\u00e9 explicando el car\u00e1cter no hamiltoniano de los sistemas no holon\u00f3mos,  para luego estudiar el &#8220;problema de hamiltonizaci\u00f3n&#8221; desde un punto de vista geom\u00e9trico. Al utilizar simetr\u00edas y las integrales primeras del sistema, definiremos expl\u00edcitamente un nuevo corchete en el espacio reducido que codifica la din\u00e1mica no holon\u00f3ma y que, en muchos ejemplos, ser\u00e1 un verdadero corchete de Poisson lo que har\u00e1 que el sistema sea hamiltoniano despu\u00e9s de una reducci\u00f3n.  En general, veremos que el nuevo corchete tendr\u00e1 una foliaci\u00f3n casi simpl\u00e9ctica determinada por las integrales primeras.\n<\/em><\/p>\n<\/details><\/li><br>\n\n<li>Santiago Capriotti (UNS, Bah\u00eda Blanca)\n<p style=\"padding-left: 20px\"><strong>T\u00edtulo:<\/strong> Problema unificado para gravedad de Lovelock<\/p>\n<details style=\"padding-left: 20px;cursor: pointer\">\n<summary><font color=\"blue\"><u>Resumen<\/u><\/font><\/summary>\n<p><em>La Relatividad General (RG) es la teor\u00eda f\u00edsica que relaciona la distribuci\u00f3n de materia\nen el espacio-tiempo y su geometr\u00eda. Como tal, un lenguaje adecuado para su descripci\u00f3n\nes la geometr\u00eda diferencial. La gravedad de Lovelock, por su parte, es una generalizaci\u00f3n de\nRG (en el vac\u00edo) estudiada por Lovelock. Su idea fue caracterizar todos los tensores de\norden 2 sim\u00e9tricos, sin divergencia y que se pudieran construir a partir del tensor m\u00e9trico y sus\nderivadas hasta segundo orden. En dimensi\u00f3n 4, resulta que los \u00fanicos tensores que verifican estas\npropiedades son el mismo tensor m\u00e9trico y el tensor de Einstein. Adem\u00e1s Lovelock demuestra que\ndicho tensor codifica las ecuaciones de Euler-Lagrange de una densidad Lagrangiana que es un\npolinomio en la curvatura (pseudo)riemanniana.<br>\n\nPor otro lado, los formalismos unificados en Mec\u00e1nica y teor\u00edas de campo son\nde utilidad cuando el Lagrangiano que define la din\u00e1mica del sistema bajo estudio es singular.\nPor tal raz\u00f3n, dicho formalismo encuentra aplicaci\u00f3n inmediata en el estudio de las ecuaciones de\nmovimiento de la gravedad de Einstein-Hilbert y la gravedad de Palatini. En este segundo\ncaso, se apela a un camino indirecto para la construcci\u00f3n del formalismo unificado: Inspirados en\nla construcci\u00f3n de problemas Lepage-equivalentes para problemas variacionales de Griffiths, se \nformula la teor\u00eda de campos correspondiente a la gravedad de Palatini como un problema variacional de Griffiths;\nposteriormente, la correspondencia entre problemas variacionales Lepage-equivalentes y problemas unificados \npermite hallar una formulaci\u00f3n unificada para gravedad de Palatini.<br>\n\nEn la presente charla se describir\u00e1n los avances alcanzados en la formulaci\u00f3n unificada para\nla gravedad de Lovelock.\n<\/em><\/p>\n<\/details><\/li><br>\n\n\n<li>Hern\u00e1n Cendra* (UNS, Bah\u00eda Blanca)<\/li>\n\n\n<li>Mar\u00eda del Rosario Etchechoury (UNLP, La Plata)\n<p style=\"padding-left: 20px\"><strong>T\u00edtulo:<\/strong> Detecci\u00f3n de puntos de impasse en circuitos el\u00e9ctricos no lineales<\/p>\n<details style=\"padding-left: 20px;cursor: pointer\">\n<summary><font color=\"blue\"><u>Resumen<\/u><\/font><\/summary>\n<p><em>En un sistema no lineal un punto de impasse representa\nuna singularidad m\u00e1s all\u00e1 de la cual la soluci\u00f3n no se puede continuar. Este\nfen\u00f3meno se encuentra muchas veces en los modelos de circuitos no lineales e \nimplica que dicho modelo es defectuoso. Luego, debe ser remodelado (aumentando su dimensi\u00f3n\ncon capacitancias y\/o inductancias par\u00e1sitas), de\nmodo de poder predecir el cambio desde un movimiento lento a uno r\u00e1pido\n-fen\u00f3meno de salto- observado muchas veces en la pr\u00e1ctica.<br>\n\nEn esta charla presentamos una familia de circuitos no lineales que se\nrepresenta por Ecuaciones Diferenciales Impl\u00edcitas -EDIs-, y establecemos\ncondiciones que garantizan la existencia de puntos de impasse en esta familia.\nA partir de resultados generales que aseguran la existencia de puntos de\nimpasse para cierta clase de EDIs, desarrollamos un m\u00e9todo para detectar\npuntos de impasse en este tipo de circuitos de una manera extremadamente\ndirecta, que se ilustra con ejemplos de aplicaci\u00f3n.\n<\/em><\/p>\n<\/details><\/li><br>\n\n<li>Javier Fernandez (IB-UNCuyo, Bariloche)\n<p style=\"padding-left: 20px\"><strong>T\u00edtulo:<\/strong> Algunas ideas sobre conexiones discretas en fibrados principales<\/p>\n<details style=\"padding-left: 20px;cursor: pointer\">\n<summary><font color=\"blue\"><u>Resumen<\/u><\/font><\/summary>\n<p><em>La noci\u00f3n de conexi\u00f3n en distintos tipos de espacios fibrados ha sido ampliamente usada en Geometr\u00eda Diferencial y, tambi\u00e9n, en Mec\u00e1nica Geom\u00e9trica. Las aplicaciones de las conexiones suelen apuntar a poder describir objetos asociados a los espacios fibrados de manera intr\u00ednseca y permiten, en muchos casos, hacer manifiestas propiedades geom\u00e9trico-topol\u00f3gicas de dichos espacios.<br>\n \nLa noci\u00f3n de conexi\u00f3n discreta en un fibrado principal fue introducida por M. Leok, J. Marsden y A. Weinstein por razones fundamentalmente pragm\u00e1ticas, para poder estudiar un proceso de reducci\u00f3n de sistemas mec\u00e1nicos discretos que imita, en alg\u00fan sentido, el proceso bien conocido para sistemas mec\u00e1nicos (continuos) desarrollado por H. Cendra, J. Marsden y T. Ratiu. Esta idea ha sido aplicada exitosamente a varios procesos de reducci\u00f3n de sistemas din\u00e1micos discretos.<br>\n \nNuestro inter\u00e9s en esta charla es en aspectos geom\u00e9tricos de las conexiones discretas en fibrados principales. En particular, discutiremos varias maneras en que estas conexiones discretas pueden ser definidas. Tambi\u00e9n veremos algunas de sus propiedades geom\u00e9tricas\ny problemas abiertos.\n<\/em><\/p>\n<\/details><\/li><br>\n\n\n<li>Sebasti\u00e1n Ferraro (UNS, Bah\u00eda Blanca)\n<p style=\"padding-left: 20px\"><strong>T\u00edtulo:<\/strong> Integraci\u00f3n discreta para sistemas de control \u00f3ptimo reducidos<\/p>\n<details style=\"padding-left: 20px;cursor: pointer\">\n<summary><font color=\"blue\"><u>Resumen<\/u><\/font><\/summary>\n<p><em>En esta charla hablaremos de problemas de control \u00f3ptimo discretos bas\u00e1ndonos en el enfoque de [Colombo, Ferraro, Mart\u00edn de Diego, J. Nonlinear Sci., 26(6), 2016]. Mediante un Lagrangiano discreto en TQxTQ se obtienen ecuaciones para las trayectorias\ndiscretas \u00f3ptimas en TQ. Discutiremos los inconvenientes pr\u00e1cticos que surgen al buscar trayectorias \u00f3ptimas con condici\u00f3n inicial y final dadas, y propondremos una estrategia de resoluci\u00f3n adaptada a este tipo de problemas. Esta estrategia se extiende adem\u00e1s al caso reducido cuando Q=G es un grupo de Lie y el sistema es G-invariante.\n<\/em><\/p>\n<\/details><\/li><br>\n\n\n<li>Eduardo Garc\u00eda-Tora\u00f1o Andr\u00e9s (UNS, Bah\u00eda Blanca)\n<p style=\"padding-left: 20px\"><strong>T\u00edtulo:<\/strong> Sistemas de Dirac y familias de Morse<\/p>\n<details style=\"padding-left: 20px;cursor: pointer\">\n<summary><font color=\"blue\"><u>Resumen<\/u><\/font><\/summary>\n<p><em>En esta charla vamos a discutir algunos aspectos de los sistemas din\u00e1micos descritos por una estructura de Dirac y una funci\u00f3n energ\u00eda. A continuaci\u00f3n, veremos c\u00f3mo es posible generalizar dichos sistemas si se consideran familias de Morse. Se har\u00e1 hincapi\u00e9 en los ejemplos.\n\n<\/em><\/p>\n<\/details><\/li><br>\n\n<li>Sergio Grillo (IB-UNCuyo, Bariloche)\n<p style=\"padding-left: 20px\"><strong>T\u00edtulo:<\/strong> Integrabilidad por cuadraturas en sistemas Hamiltonianos de contacto<\/p>\n<details style=\"padding-left: 20px;cursor: pointer\">\n<summary><font color=\"blue\"><u>Resumen<\/u><\/font><\/summary>\n<p><em>Recientemente, una teor\u00eda de Hamilton-Jacobi para sistemas din\u00e1micos generales, definidos sobre espacios fibrados, ha sido desarrollada. En esta charla vamos a aplicar dicha teor\u00eda al caso particular de sistemas Hamiltonianos de contacto, como los que aparecen en la termodin\u00e1mica. Primero estudiaremos las soluciones parciales y completas de la ecuaci\u00f3n de Hamilton-Jacobi (EHJ) asociada a tales sistema, y luego veremos que el conocimiento de cierto tipo de soluciones completas, que hemos llamado pseudo-isotr\u00f3picas, permite la construcci\u00f3n, a menos de cuadraturas, de las curvas integrales del sistema. Esto extiende a variedades de contacto un resultado ya conocido en el contexto de variedades simpl\u00e9cticas y de Poisson. \n<\/em><\/p>\n<\/details><\/li><br>\n\n<li>Hugo Montani (UNPA, Caleta Olivia)\n<p style=\"padding-left: 20px\"><strong>T\u00edtulo:<\/strong> Estructuras de producto complejo sobre algebroides de Courant y dualidad T<\/p>\n<details style=\"padding-left: 20px;cursor: pointer\">\n<summary><font color=\"blue\"><u>Resumen<\/u><\/font><\/summary>\n<p><em>Los Algebroides de Courant son una generalizaci\u00f3n, en el contexto de los fibrados tangente y cotangente de una variedad diferenciable arbitraria, de las estructuras de Triples de Manin sobre \u00e1lgebras de Lie. En este escenario de fibrados vectoriales autoduales, \u00edntimamente ligado a las estructuras de Dirac, surge la Geometr\u00eda Compleja Generalizada, de fuerte impacto en F\u00edsica Te\u00f3rica, la cual provee el soporte geom\u00e9trico para el desarrollo de las Teor\u00edas de Campos Dobles, orientada a construir naturalmente teor\u00edas T-autoduales. \nEn esta charla se describir\u00e1n estas relaciones, y se presentar\u00e1n algunos resultados sobre estructuras de (cuasi) producto-complejo en algebroides de Courant, y su relaci\u00f3n con Dualidad T.\n<\/em><\/p>\n<\/details><\/li><br>\n\n\n<li>Romina Ram\u00edrez (UNLP, La Plata)\n<p style=\"padding-left: 20px\"><strong>T\u00edtulo:<\/strong> Aspectos matem\u00e1ticos en el an\u00e1lisis de Hamiltonianos no herm\u00edticos<\/p>\n<details style=\"padding-left: 20px;cursor: pointer\">\n<summary><font color=\"blue\"><u>Resumen<\/u><\/font><\/summary>\n<p><em>En los \u00faltimos a\u00f1os, el inter\u00e9s por el estudio de los Hamiltonianos no herm\u00edticos, particularmente en\nrelaci\u00f3n con los sistemas cu\u00e1nticos abiertos, se vio en notable crecimiento. Entre estos Hamiltonianos, los\noperadores pseudo-herm\u00edticos desempe\u00f1an un papel central. El inicio formal de este tema se debi\u00f3 a Bender y\nBoettcher en 1998 con el estudio del c\u00e9lebre Hamiltoniano H_1 = p^2+x^2(ix), que aun sin ser autoadjunto posee\nespectro real. La caracter\u00edstica m\u00e1s relevante de este Hamiltoniano, que pertenece a la familia param\u00e9trica\nH_\u03b5 = p^2 + x^2(ix)^\u03b5, y de otros Hamiltonianos que se estudiaron m\u00e1s tarde es la simetr\u00eda con respecto a\nla reversi\u00f3n de Paridad-Tiempo (PT simetr\u00eda). Estos hamiltonianos con simetr\u00eda PT han demostrado ser\nmuy \u00fatiles en la comprensi\u00f3n de problemas f\u00edsicos por ejemplo cavidades de microondas, difusi\u00f3n at\u00f3mica,\ncircuitos electr\u00f3nicos, etc.<br>\n\nLa formalizaci\u00f3n de la din\u00e1mica en la evoluci\u00f3n de sistemas abiertos modelados por Hamiltonianos no\nherm\u00edticos presenta dificultades producto de la p\u00e9rdida de la propiedad unitaria del operador evoluci\u00f3n. La\nnecesidad de definir nuevos productos internos que permitan una buena definici\u00f3n de la din\u00e1mica del sistema\nha sido el punto central en el an\u00e1lisis de este tipo de problemas. Construcciones del An\u00e1lisis funcional como\nproductos internos indefinidos, C simetr\u00edas, han conducido a responder algunos de los interrogantes que\nfueron surgiendo.<br>\n\nEn esta charla presentaremos la cronolog\u00eda de los problemas que se fueron presentando en el tema,\nalgunas de las soluciones propuestas, los aspectos matem\u00e1ticos subyacentes imprescindibles para abordarlos\ny algunos problemas abiertos en la actualidad. Presentaremos tambi\u00e9n algunos ejemplos particulares de\nfamilias de Hamiltonianos no herm\u00edticos que se desprenden de problemas f\u00edsicos con \u00e1lgebras deformadas, el\nestudio de su din\u00e1mica en el tiempo y el an\u00e1lisis de par\u00e1metros como la compresi\u00f3n de incerteza (squeezing).\n<\/em><\/p>\n<\/details><\/li><br>\n\n<li>Walter Reartes (UNS, Bah\u00eda Blanca)\n<p style=\"padding-left: 20px\"><strong>T\u00edtulo:<\/strong> Caos en sistemas no diferenciables y con retardo. Algunos ejemplos<\/p>\n<details style=\"padding-left: 20px;cursor: pointer\">\n<summary><font color=\"blue\"><u>Resumen<\/u><\/font><\/summary>\n<p><em>En esta charla se dar\u00e1 una introducci\u00f3n general al caos en mapas y en ecuaciones diferenciales. Luego se mostrar\u00e1n algunos ejemplos de sistemas h\u00edbridos con comportamiento ca\u00f3tico. A continuaci\u00f3n se dar\u00e1n resultados para dos ecuaciones diferenciales con retardo no suaves. Una de ellas tiene un ciclo l\u00edmite estable para todos los valores del retardo y la otra presenta una cascada de doble per\u00edodo que desemboca en un atractor ca\u00f3tico. Finalmente, para los \u00faltimos sistemas mencionados se estudiar\u00e1 el comportamiento asint\u00f3tico de las soluciones para valores grandes del retardo. Se obtiene un sistema singularmente perturbado que degenera en un mapa discreto. Se relacionar\u00e1n las soluciones de este mapa, ca\u00f3ticas o no, con las de la ecuaci\u00f3n diferencial con retardo.\n<\/em><\/p>\n<\/details><\/li><br>\n\n<li>Jorge Solomin (UNLP, La Plata)<\/li>\n<\/ul>\n","protected":false},"excerpt":{"rendered":"<p>Paula Balseiro (UFF, R\u00edo de Janeiro) T\u00edtulo: La relaci\u00f3n entre las cantidades conservadas y la hamiltonizaci\u00f3n de sistemas no hol\u00f3nomos Resumen En esta charla, comenzar\u00e9 explicando el car\u00e1cter no hamiltoniano de los sistemas no holon\u00f3mos, para luego estudiar el &#8220;problema de hamiltonizaci\u00f3n&#8221; desde un punto de vista geom\u00e9trico. 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